广相笔记-1
抓总在此
编辑于 2024年02月23日 06:56
收录于文集
共2篇

开个坑,记录一下这学期广相的课程notes~

教材:赵柳《相对论和引力理论导论》

Chap 1 狭义相对论回顾

伽利略相对论

惯性系的定义:存在缺陷,牛顿力学并不能给惯性系一个逻辑自洽的定义,第一定律不应看作惯性系的定义

伽利略相对性原理:转动(3个Euler角),3个速度分量,平移(3个矢量分量),时间平移,在这些变换下牛顿定律具有不变性,这些变换构成群

麦克斯韦电磁理论

麦克斯韦方程组:

%5Cbegin%7Bequation*%7D%0A%5Cbegin%7Baligned%7D%5Cnabla%5Ccdot%5Cboldsymbol%7BE%7D%3D%5Cfrac%7B%5Crho_e%7D%7B%5Cvarepsilon_0%7D%2C%5Cquad%5Cnabla%5Ccdot%5Cboldsymbol%7BB%7D%3D0%2C%5Cquad%5Cnabla%5Ctimes%5Cboldsymbol%7BE%7D%3D-%5Cfrac%7B%5Cpartial%5Cboldsymbol%7BB%7D%7D%7B%5Cpartial%20t%7D%2C%5Cquad%5Cnabla%5Ctimes%5Cboldsymbol%7BB%7D%3D%5Cmu_0%5Cleft(%5Cboldsymbol%7BJ%7D%2B%5Cvarepsilon_0%5Cfrac%7B%5Cpartial%5Cboldsymbol%7BE%7D%7D%7B%5Cpartial%20t%7D%5Cright)%5Cend%7Baligned%7D%0A%5Cend%7Bequation*%7D

预言光是一种电磁波。但在伽利略变换下,Maxwell方程组不具有不变性。第二、三个方程并不描述电磁现象,它们是三维欧几里得空间矢量的性质。因此,也可以写成:

%0A%5Cboldsymbol%7BB%7D%3D%5Cnabla%5Ctimes%5Cboldsymbol%7BA%7D%2C%5Cquad%5Cboldsymbol%7BE%7D%3D-%5Cnabla%7B%5Cvarphi%7D-%5Cfrac%7B%5Cpartial%5Cboldsymbol%7BA%7D%7D%7B%5Cpartial%20t%7D%0A

AB效应告诉我们,描述电磁场缺失自由度,不具有完备性。用描述电磁场时,自由度很大,因为势具有规范对称性:

%0A%5Cboldsymbol%7BA%7D%5Cto%20%5Cboldsymbol%7BA%7D%5E%7B%5Cprime%7D%3D%5Cboldsymbol%7BA%7D%2B%5Cnabla%5Cchi%2C%5Cquad%5Cvarphi%5Cto%5Cvarphi%5E%7B%5Cprime%7D%3D%5Cvarphi-%5Cfrac%5Cpartial%7B%5Cpartial%20t%7D%5Cchi%2C%0A

为了限制自由度,可以使用洛伦茨规范,在这个规范下,麦克斯韦方程组的另外两个方程可以写成达朗贝尔方程:

%0A%5CBox%20%5Cboldsymbol%7BA%7D%3D-%5Cmu_0%5Cboldsymbol%7BJ%7D%2C%5Cquad%5CBox%5Cvarphi%3D-%5Cfrac%7B%5Crho_e%7D%7B%5Cvarepsilon_0%7D%2C%0A

达朗贝尔算符:。真空介电常数和磁导率是单位制遗留的结果。达朗贝尔方程的解是电磁波,真空中的电磁波波速为光速。

麦克斯韦方程组形式不变的变换,就是洛伦兹变换:

%0A%5Cbegin%7Baligned%7Dt%26%2339%3B%26%3D%5Cgamma%5Cleft(t-xv%2Fc%5E2%5Cright)%2C%5C%5Cx%26%2339%3B%26%3D%5Cgamma%5Cleft(x-vt%5Cright)%2C%5Cend%7Baligned%7D%0A

写成矩阵:

%0A%5Cleft.%5Cleft(%5Cbegin%7Barray%7D%7Bc%7Dct%5E%7B%5Cprime%7D%5C%5Cx%5E%7B%5Cprime%7D%5C%5Cy%5E%7B%5Cprime%7D%5C%5Cz%5E%7B%5Cprime%7D%5Cend%7Barray%7D%5Cright.%5Cright)%3D%5Cleft(%5Cbegin%7Barray%7D%7Bcccc%7D%5Cgamma%26-v%5Cgamma%2Fc%260%260%5C%5C-v%5Cgamma%2Fc%26%5Cgamma%260%260%5C%5C0%260%261%260%5C%5C0%260%260%261%5Cend%7Barray%7D%5Cright)%5Cleft(%5Cbegin%7Barray%7D%7Bc%7Dct%5C%5Cx%5C%5Cy%5C%5Cz%5Cend%7Barray%7D%5Cright)%0A

写成快度的形式,发现洛伦兹变换类似于空间直角坐标的旋转,只不过坐标轴变为。在旋转变换下,是不变量,在洛伦兹变换下,是不变的:

%0A%5Cleft.%5Cleft(%5Cbegin%7Barray%7D%7Bc%7Dct%5E%7B%5Cprime%7D%5C%5Cx%5E%7B%5Cprime%7D%5C%5Cy%5E%7B%5Cprime%7D%5C%5Cz%5E%7B%5Cprime%7D%5Cend%7Barray%7D%5Cright.%5Cright)%3D%5Cleft(%5Cbegin%7Barray%7D%7Bcccc%7D%5Ccosh%5Cpsi%26-%5Csinh%5Cpsi%260%260%5C%5C-%5Csinh%5Cpsi%26%5Ccosh%5Cpsi%260%260%5C%5C0%260%261%260%5C%5C0%260%260%261%5Cend%7Barray%7D%5Cright)%5Cleft(%5Cbegin%7Barray%7D%7Bc%7Dct%5C%5Cx%5C%5Cy%5C%5Cz%5Cend%7Barray%7D%5Cright)%0A

记希腊字母指标,拉丁字母指标,默认爱因斯坦求和规则。哑指标:跑完的指标;裸指标:未求和的指标。

引入四维坐标,庞加莱群对时空的变换统一写成:

%0Ax%5E%7B%5Cprime%7B%5Cmu%7D%7D%3D%5CLambda%5E%7B%7B%5Cmu%7D%7D%7B%7D_%7B%7B%5Cnu%7D%7Dx%5E%7B%7B%5Cnu%7D%7D%2Bd%5E%7B%7B%5Cmu%7D%7D%0A

对应时空平移,而四阶矩阵对应空间旋转以及洛伦兹boost,若不考虑时空平移,上式就是洛伦兹群对时空的变换。

狭义相对论的基本假定

两条基本假定:(1)光速不变原理;(2)相对性原理

间隔不变性:(不必要等于0)

定义庞加莱不变量事件距离:,其中时空中的度规。配备了这个度规的狭义相对论时空称为4维闵可夫斯基时空。(度:量长;规:量角)

在闵可夫斯基空间中,时间不再有绝对性,但我们可以定义一个不变的时间,称为固有时间,其微元:

%0A-c%5E2%5Cmathrm%7Bd%7D%5Ctau%5E2%3D%5Cmathrm%7Bd%7Ds%5E2%3D%5Ceta_%7B%5Cmu%5Cnu%7D%5Cmathrm%7Bd%7Dx%5E%5Cmu%5Cmathrm%7Bd%7Dx%5E%5Cnu%20%5Cquad%20%5Cmathrm%7Bd%7D%5Ctau%3D%5Cfrac%7B1%7D%7B%5Cgamma%7D%5Cmathrm%7Bd%7Dt%0A